带你认识CCD、EMCCD、CMOS和sCMOS

电荷耦合器件（Charge-coupled Device, CCD）是由贝尔实验室的威拉德·波伊尔和乔治·史密斯发明的。CCD是一种在光电效应基础上发展起来的半导体光电器件，自20世纪70年代后期开始广泛应用于天文观测，相较照相底片和光电倍增管，它具有量子效率高、动态范围大、线性好等优点。

图1. CCD的发明人威拉德·波伊尔（左）和乔治·史密斯（右），二人因此工作获得2009年诺贝尔物理学奖[1]

CCD的工作过程主要包括：电荷产生、电荷收集、电荷包转移和电荷包测量。光子入射到CCD上激发光电子，光电子被收集在一起形成电荷包，电荷包依次从一个像素转移到另一个像素，最终传输到输出端，完成对电荷包的测量，如图2所示[2]。

图2. CCD的工作过程：电荷产生、电荷收集、电荷包转移和电荷包测量[2]

CCD的分类

CCD种类有很多，天文观测中常用的有全帧CCD (Full-Frame CCD, FFCCD)，电子倍增CCD (Electron-Multiplying CCD, EMCCD)等。

全帧CCD具有高密度像素阵列，能够产生高分辨率的数字图像。全帧CCD在读取时，积累的电荷必须首先垂直转移到下一行，由串行读出寄存器水平读出每个像素，重复上述步骤，直至全部转移完毕，这称为“逐行扫描”，如图3所示。由于全帧CCD所有像素都参与感光，因此在电荷传输时，这些像素将被用于处理电荷传输而不能继续捕捉新的影像。这时如果探测器继续接受光线，就会影响成像质量，所以全帧CCD需要配备机械快门，用于探测器读出过程中遮挡入射光。机械快门的缺点是存在快门效应、故障率高、使用寿命有限等。

图3. 全帧CCD图像读出过程示意图[4]

EMCCD主要包括成像区、存储区和输出放大器。不同于全帧CCD，EMCCD在串行读出寄存器和输出放大器之间有数百个增益寄存器，在增益寄存器中分布有倍增电极，作用是加速载流子，高速的电荷会激发更多的载流子，从而实现信号放大，如图4所示[5]。

图4. EMCCD结构示意图[5]

EMCCD的典型工作模式为感光区按照指定曝光时间积分，待曝光结束后感光区电荷迅速转移到存储区，感光区可立刻进入下一次曝光；与此同时，存储区的电荷从上到下逐行进行转移；在读出过程中电荷转移至增益寄存器进行放大并读出。这种工作模式读出速度快，可以无需机械快门，通常可以每秒获取十几张图像，能够满足一些科学目标对短曝光、快读出的需求。

在弱光成像时，EMCCD相较CCD具有更高的灵敏度，这是由于EMCCD可以在不增加读出噪声的情况下，通过增益寄存器放大来提高图像的信噪比，而CCD只能通过增加曝光时间提高信噪比；但在观测较亮目标时，EMCCD在信号放大过程中会引入其它噪声，在相同曝光时间下，CCD或许是更好的选择。

CMOS与sCMOS

互补金属氧化物半导体(Complementary Metal-Oxide-Semiconductor, CMOS)诞生于20世纪80年代。CMOS图像生成机理同样是光电效应，它的工作过程也包括电荷产生、电荷收集、电荷包转移和电荷包测量。与CCD不同的是CMOS每个像素都集成了模拟电路，四个过程在一个像素里完成，即每个像素输出的是转换完的电压信号。

图5. CCD将电荷逐行扫描至输出放大器，然后将其转换为电压信号; CMOS则在像素内将电荷转换为电压信号[6]

由于结构上的差异，传统CMOS相机与CCD相机相比噪声高、填充因子低、量子效率低、动态范围小等，所以没有被广泛应用于专业天文观测。上世纪90年代末，随着手机摄像功能的开发，以及手机行业的快速发展，CMOS技术发展迅速，CMOS缺点得到了有效改善。2009年出现了科学级CMOS（scientific CMOS, sCMOS）技术，该技术基于CMOS的架构，通过片上相关多采样来降低噪声、调整半导体掺杂比例等提高像素满阱容量、大小增益双路读出合成高动态范围图像技术提高动态范围、二维无缝拼接技术实现大靶面等，克服了CMOS的一些缺点，实现了低噪声、高帧频、高动态范围、高分辨率、大靶面等。sCMOS作为CMOS一种类型，主要应用于科研领域。

CMOS应用电子快门，如卷帘快门和全局快门。对于卷帘快门来说，图像是逐行读出的，这与机械快门很像，在拍摄快速移动的物体时会出现斜坡图像、晃动等现象。全局快门像素在曝光时间积累电荷，曝光结束后所有像素同时重置、同时传输到存储区域并读出，所以拍摄快速移动物体没有变形。相比全局快门像素，卷帘快门像素读出噪声低、读出速度快，适合拍摄与相机相对静止或者一些要求低噪声和高帧频的目标图像；全局快门像素则更适合拍摄与相机之间具有相对高速运动的目标图像。电子快门相较机械快门，无需考虑快门效应和快门寿命，在实际使用中可以实现短曝光，同时维护、维修方便。

图6. 使用卷帘快门在拍摄快速移动物体时会出现变形，全局快门则不会[7]

目前sCMOS已被广泛应用于生物、物理等科研领域，而CMOS则取代了CCD，成为了民用领域最主要的感光器件。天文专用相机与生活中常见的消费级数码相机差别较大，主要区别有：1. 天文专用相机使用的感光芯片像素较大（较大的像素通常具有较大的满阱电荷）、噪声较低，所以具有较大的动态范围；使用16-bit模拟/数字转换器，可以获得16-bit的数字图像；除此之外，还具有线性好、量子效率高等优点；2.天文专用相机通常需要对感光芯片进行深度制冷，来降低暗电流，芯片需封装在密闭空间里，所以体型较大、结构复杂等；3.天文专用相机需要连接电脑，使用专用控制软件对其设置、拍摄及显示等。

图7. 左为科学级天文专用相机，右为消费级数码相机（图源：网络）

图8. 使用天文专用相机拍摄的“梅西耶天体M81和M82”（图源：邱鹏 摄，使用器材：106mm口径望远镜、LRGB滤光片和天文专用制冷 CCD，LRGB四通道总曝光时间约28小时，单次最长曝光时间30分钟）

图9. 使用数码单反相机拍摄的“沙漠中的银河”（图源：邱鹏 摄，使用器材：数码单反相机，参数设置：焦距14mm、光圈f/2.8、ISO6400、曝光时间30秒）

小结

全帧CCD、EMCCD，CMOS和sCMOS作为半导体感光器件，因其结构不同，特点不同。在实际天文观测中，根据观测需求选择合适的探测器，才能事半功倍。

参考文献：

[1] http://tech.sina.com.cn/digi/dc/2009-10-09/05373490569.shtml

[2] James Janesick. Dueling Detectors. SPIE, 2002: pp30-33

[3] C.R Kitchin编著，杨大卫等译，胡景耀等校. 天体物理方法. 原书第四版. 科学出版社，2009，1-23,149-160

[4] Introduction to CCDs，

http://spiff.rit.edu/classes/ast613/lectures/ccds_kids/ccds_kids.html

[5] What is an Electron Multiplying CCD (EMCCD) Camera,

https://andor.oxinst.com/learning/view/article/electron-multiplying-ccd-cameras

[6] Dave Litwiller, Dalsa. CMOS vs. CCD: Maturing Technologies, Maturing Markets. Phoeonics Spectra. 2005

[7] Rolling shutter VS Global shutter,

https://www.premiumbeat.com/blog/know-the-basics-of-global-shutter-vs-rolling-shutter/

作者简介：邱鹏，中国科学院国家天文台工程师，主要从事科学级天文探测器性能检测与应用、天文望远镜控制、天文技术与方法研究。

文稿编辑：赵宇豪

来源： 光明网

中科大首次实现芯片集成冷原子磁光阱系统，推动量子技术应用

澎湃新闻记者 王蕙蓉

近日，中国科学技术大学郭光灿院士团队与卢征天教授合作，在芯片化冷原子系统上取得新进展，首次实现基于双芯片的冷原子磁光阱系统。这一成果有助于实现量子精密测量、量子模拟与计算相关应用，例如量子重力仪、量子存储器等。

双芯片磁光阱原理示意图（左）和所捕获冷原子的CCD成像照片（右），图片来自中国科学技术大学

磁光阱可以对原子蒸气进行冷却和俘获，在现代原子物理领域具有广泛的应用前景。通过磁光阱获得的冷原子系综，是实现长相干时间量子比特，以及实现基于此的量子精密测量、量子模拟与计算等应用的必要基础。

然而，传统磁光阱系统在进一步可扩展应用上受到部分制约，例如多路自由空间光束对准、庞大的反亥姆霍兹线圈、以及磁场和光场中心的严格重合等挑战。因此，如何实现小型化乃至芯片化的磁光阱系统吸引了国际上的广泛兴趣。其中，基于光栅芯片的磁光阱极大简化了传统磁光阱中六束空间光的入射系统，不仅体积小、重量轻、光窗口丰富、可扩展性高，还在移动式量子精密测量系统、集成化量子计算系统中有巨大潜力。

但对于磁光阱的另一重要组成部分——磁场线圈，此前仍然只能采用三维的线圈来实现。如果磁场线圈的尺寸较大，则需要更粗的导线和更强的电流来实现所需的磁场梯度，最终功耗大，发热严重。如果将线圈的尺寸减小，则线圈可能会严重阻碍光路，减小可供使用的光学窗口大小。

为此，郭光灿院士团队邹长铃课题组与卢征天教授合作，提出了一种全新的平面化磁场线圈构型，仅需一块3cm×3cm的芯片，即可产生磁光阱所需的四极磁场。基于中科大的微纳加工中心，他们自主设计和加工了相互匹配的磁场芯片与光栅芯片，并基于此成功地俘获了超过106个低温87Rb原子，证明了这个新颖构型的实用性。他们将独立设计的磁场芯片与光栅芯片结合，实现了基于双芯片的冷原子磁光阱系统。相关成果近日在线发表于《Physical Review Applied》期刊。

图片来自Physical Review Applied

前述团队自主设计的两种芯片尺寸小，重量轻，功耗低，腾出了更多的光学窗口。此外，其使用也很方便，可以将两块芯片叠在一起，仅需透明胶固定在真空的玻璃窗口外面，通过单束激光入射即可俘获冷原子。其中，磁场芯片6.4W（瓦）即可驱动，有望使用便携蓄电池供电，推动小型磁光阱系统的进一步集成。

团队还进一步探索了新构型下磁光阱的表现与各个参数之间的关系。实验中，研究人员观察到随着磁场电流的增大，局部最优的光场失谐也会随之近似线性地增大。团队从原子的能级构型出发，提出这可能是由于磁场尺寸缩减导致，并实验证实了这一磁光阱调控的新特点，而这一点在传统三维大线圈构型下容易被忽略。该研究工作不仅在实验上观察到了这一重要物理现象，还提供了对磁光阱表现的新理解。

(a)传统四极线圈的概念示意图；(b)线圈芯片的概念示意图；(c)芯片线圈照片；(d)芯片线圈稳定电压和功率表征；(e), (f)芯片线圈轴、径向磁场分布表征；图片来自中国科学技术大学

审稿人对此做出评价：“我认为这项工作将会吸引原子、分子和光学(AMO)领域的注意，在那里，光栅磁光阱(MOT)和微型MOT技术正在成为人们的兴趣，而且这个工作拥有实实在在的影响，并与实际应用有着密切联系。”

中科院量子信息重点实验室研究生陈梁为论文第一作者，邹长铃教授为论文通讯作者。前述研究工作获得国家重点研究研发项目、国家自然科学基金、中央高校基本科研业务费专项资金和国家市场监管重点实验室（时间频率与重力计量基准）开放课题的资助。相关成果已申请专利并获授权。

责任编辑：李跃群

校对：丁晓

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